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来源:微计算机信息 【在线投稿】 栏目:期刊导读 时间:2021-02-09
作者:网站采编
关键词:
摘要:电子学报在区域凸的孔处,由M产生的磁场。这三个量均是在孔用导体封闭情况下定义的。不管孔的形状与大小,我们总可以将磁流~单项展开,即令/\f=VMo(3)其中,Mo表示磁流展开函

电子学报在区域凸的孔处,由M产生的磁场。这三个量均是在孔用导体封闭情况下定义的。不管孔的形状与大小,我们总可以将磁流~单项展开,即令/\f=VMo(3)其中,Mo表示磁流展开函数,y是磁流展开函数的系数,称为广义电压。如文献亡3),采用Galerkin解很易把方程(2)简化成广义欧姆定律形式,即YV二J(4)其中,丫二丫。+丫‘,而丫。和丫‘分别表示半无限空间和腔相对于孔的广义导纳。在半无限空间d有丫。二一11Mo·一:(Mo)dS(5)√√孔区在腔区域凸,由本征模展开可知Y6=—/∑刈Y/ctg大‘d((5。) f式中,丫/是第{个波导模的特性导纳,瓦+是第;个波导模的波数,且A‘二11Mo·ZXefds;(7)√U孔区式中,ef是波导中第{个归一化本征模的横向电场;Z是波导轴方向单位矢。常用理想变压器匝数比来表示Al即表示导纳水平的改变:(n2/rix)二Af。式(4)中/为广义激励电流,其定义为:/二211Mo·~‘ods(8)U√孔区式中,一‘。表示全部区域均为自由空间时在孔处的激励磁场。在本文中,假定波导内只存在一个传输主模、即令{二1以外的其余波导模式均为截止。也就是说,除了丫:、大:以外,所有丫f、氏f均为虚数,即:丫f二/月f,瓦‘二一/O‘,(;与U,于是可以把除i二1外的所有项归在一起,统称高阶模导纳,即/月=/∑/\5D/cthafd(9) f‘2为要研究带孔柱形腔的近谐行为,必须考虑i二l主模在腔内的损耗。将柱形腔看作一段有耗传输线,其复传输常数为瓦:二/91一/01,夕:二2丌/入Jl为相移常数,o:为衰减常数,而入。l即i二l的波导波长。 z二d处端壁具有表面阻抗Z¨根据电磁理论,有 z。=只,(1+/)=√半(1+/)(10)式中,口是构成腔壁材料的电导率。综上考虑,可以画出带孔柱形腔的等效网络,如图3所示。图中,丫。·二丫。+/B已包括了半空间导纳和腔高阶模导纳。若令 y。n二G。+/Do。(11)图3带孔柱形腔等效网络式中,月。。二月。+月。利用上述分析,如果我们能够数值上解出丫,并由广义欧姆方程(4)求得y,则很易证明i二1主模的横向场腔内分布将是:E,二VAlex sin氏:(d—g)+r,(1一/)COS氏l(d-z) sin久:d+f。(1一/)COS瓦ld(12)一,二一/VAlYlZXel.COS瓦l(d-z)一r,(1一/)sin氏l(d—s) sinkld+r+(1一/)COS瓦1d(13)于是,问题可以全部得以解决。二、两类孔—腔谐振作为实际问题,我们最感兴趣的是在何种情况下通过耦合孔传输的电磁功率最大。因此,本节将研究可能发生的谐振情况。当腔的输入导纳虚部经(孔)变压器变换后与腔

文章来源:《微计算机信息》 网址: http://www.wjsjxx.cn/qikandaodu/2021/0209/403.html



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